ть течения меньше.
При стационарном течении жидкости давление больше в той части трубы, где меньше скорость течения.
Это соотношение можно объяснить на основе второго закона Ньютона. При переходе из широкой части трубы в узкую скорость любого выделенного элемента жидкости возрастает. Значит давление на элемент жидкости, при переходе из широкой части трубы в узкую часть, больше со стороны жидкости в широкой части трубы. Зависимость давления жидкости от скорости ее стационарного течения в математической форме была установлена швейцарским физиком Даниилом Бернулли в 1738 г.
Даниил Бернулли (1700-1782) - швейцарский физик и математик, академик Петербургской Академии наук с 1725 по 1733 гг. , член Парижской академии наук с 1748 г. Один из создателей кинетической теории газов, гидродинамики и математической физики, автор монографии "Гидродинамика".
Уравнение Бернулли.
Закон сохранения энергии в применении к движущейся в трубке идеальной жидкости получил название уравнения Бернулли. Пусть трубка тока переменного сечения расположена под некоторым углом к горизонту (рис. 64). Выделим объем жидкости, ограниченный сечением AB в широкой части трубки и CD в ее узкой части. Под действием силы тяжести и внешних сил давления F1 и F2 выделенный объем жидкости через малый промежуток времени Δt займет часть трубы, ограниченный сечением А1В1 и С1D1. Рассмотрев рисунок 65, приходим к выводу, что энергия жидкости, заключенной между сечениями А1В1 и СD, остается неизменной. Работа внешних сил определяется изменением энергии жидкости, ограниченной сечениями АВ и А1В1, при перемещении в узкую часть трубы между сечениями СD и С1D1:
A E. (1)
Определим работу внешних сил F1 и F2:
A A1 A2 F1l1 - F1l1 p1S1υ1Δt - p2S2υ2Δt(2)
где: F1 p1
Страницы: << < 2 | 3 | 4 | 5 | 6 > >>