енку, можно использовать второй закон Ньютона в импульсном виде:
i1nFitmiϑ
где mi - элемент воздушного потока, n - число элементов воздушного потока столкнувшихся со стенкой за промежуток времени t, Fi - сила давления, созданная элементом воздушного потока.
Картина движения элементов жидкости и газа в реальных условиях очень сложна. Как правило, проследить за движением отдельных элементов жидкости или газа очень трудно. Для описания движения используют уравнение неразрывности и закон сохранения
энергии.
Уравнение неразрывности для жидкости и несжимаемого газа.
Рассмотрим два сечения трубки тока площадями S1 и S2 (рис. 62) с соответствующими скоростями течения жидкости ϑ1 и ϑ2. Пусть течение жидкости в трубке стационарное.
Течение жидкости называют стационарным, если во всех точках пространства
скорости элементов жидкости не меняются со временем.
При стационарном движении все частицы проходят точку пространства с соответствующими им скоростями.
За промежуток времени Δt через сечение S1 проходит жидкость объемом:
V - 1S1l1S1υ1Δt. Через второе сечение за это же время: V - 2S2l2S2υ2Δt. Для несжимаемой жидкости V1 V2, следовательно:
S1υ1 S2υ2 или ϑ1ϑ2S2S1
Получено соотношение, которое называют уравнением неразрывности.
Модули скоростей несжимаемой жидкости обратно пропорциональны площадям сечения трубок тока.
Уравнение неразрывности справедливо для несжимаемых газов.
Давление в движущихся жидкостях и газах.
Определим давление жидкости в трубе переменного сечения с помощью жидкостных манометров (рис. 63). Опыт показывает, что в широких частях трубы давление больше, чем в узких. На основании уравнения неразрывности следует, что в той части трубы, где сечение больше, скорос
Страницы: << < 1 | 2 | 3 | 4 | 5 > >>