олқын жолының айырмасы AC дейік. Егер осы кесіндіге толқын ұзындығының бүтін саны салынса, онда бүкіл саңылаулардың толқындары қосылып, бірін-бірі күшейтеді. ABC үшбұрышынан AC катетінің ұзындығын табуға бо - лады.
АС АВ sin φ d sin φ. Максимумдар, мына шарттан анықталатын φ бұрышымен бақыланады:
dsinφkλ
Максимумдар шартын түсіндіру схемасы.
Шарт орындалғанда саңылаулардың төменгі шеттерінен (сурет бойынша) келетін толқындар ғана күшейіп қоймайды, саңылаулардың барлық нүктелерінен келетін толқындар да күшейетіні есте болу керек. Бірінші саңылаудың әр нүктесіне екінші саңылаудың d кашыктықтағы нүктесі сәйкес келеді. Сондықтан осы нүктелер шығарған екінші реттік толкындардың жол айырмасы λ-ға тең болады да, бұл толқындар өзара күшейеді.
Тордың сыртына фокустык жазыктығына экран орнатылған жинағыш линза қойылады. Линза параллель түскен толқындарды бір нүктеде фокустайды. Бұл нүктеде толқындар қосылады да, өзара күшейеді. Шартты канағаттандыратын φ бұрышы экрандағы максимумдардын орнын анықтайды.
Максимумның орны (к 0 сәйкес келетін орталықтағыдан басқасы) толқын ұзындығына байланысты болғандыктан, тор ақ жарықты спектрге жіктейді. λ неғұрлым үлкен болса, орталық максимумның берілген толқын ұзындығына сәйкес келетін әйтеуір бір максимумы соғұрлым әрірек орналасады. к-ның әрбір мәніне өзінің спектрі сәйкес келеді.
Жарықталу максимумдарының аралығында минимумдар орналасқан. Саңылаулар саны неғұрлым көп болса, минимумдар соғұрлым айқын білінеді және олар соғұрым жалпак минимумдармен бөлінеді. Торға түскен жарық энсргиясы былайша бөлінеді: оның көбі максимумдардың үлесіне келсе, азғантай бөлігі ғана минимумдарға түседі.
Біздін кірпіктерімізді, аралықтарымен коса алғанда, дөрекі дифракциял
Страницы: << < 2 | 3 | 4 | 5 | 6 > >>