ида термодинамического процесса, который может быть от изотермического (с полным теплообменом и выполнением условия Т const) до адиабатического (без теплообмена).
При больших скоростях исполнительных механизмов и течении газа через сопротивления процесс сжатия считается адиабатическим с показателем адиабаты k 1,4. В практических расчетах показатель адиабаты заменяют на показатель политропы (обычно принимают n 1,3. . . 1,35), что позволяет учесть потери, обусловленные трением воздуха, и возможный теплообмен.
В реальных условиях неизбежно происходит некоторый теплообмен между воздухом и деталями системы и имеет место так называемое политропное изменение состояния воздуха. Весь диапазон реальных процессов описывается уравнениями этого состояния
pVn const
где n - показатель политропы, изменяющийся в пределах от n 1 (изотермический процесс) до n 1,4 (адиабатический процесс).
В основу расчетов течения воздуха положено известное уравнение Бернулли движения идеального газа
Слагаемые уравнения выражаются в единицах давления, поэтому их часто называют "давлениями":
z - весовое давление;
p - статическое давление;
- скоростное или динамическое давление.
На практике часто весовым давлением пренебрегают и уравнение Бернулли принимает следующий вид
Сумму статического и динамического давлений называют полным давлением P0. Таким образом, получим
При расчете газовых систем необходимо иметь в виду два принципиальных отличия от расчета гидросистем.
Первое отличие заключается в том, что определяется не объемный расход воздуха, а массовый. Это позволяет унифицировать и сравнивать параметры различных элементов пневмосистем по стандартному воздуху (ρ 1,25 кг/ м3, υ 14,9 м2/с при p 101,3 кПа и t 20C)
Страницы: << < 218 | 219 | 220 | 221 | 222 > >>