ің тең өрісі үшін
(3. 18)
ал диэлектрик өрісі үшін
(3. 19)
полярланған вектордың шамасын табамыз. Р (3. 9 сурет) қарапайым беткейлік зарядтың электр сәтінің мәні мұндағы - пластиналар арасындағы қашықтық н/е диэлектриктің қалдығы диэлектриктің толық көлемінің сәті.
Бұдан шығатын бөлінгіш бұл жағдайда шамасына ие, ал бөлінді Сонда полярланғандық немесе (3. 20).
Полярланудың шамасы диэлектрик беткейдегі зарядтың тығыздығына тең. Сонымен бірге диэлектрик беткейіндегі байланған бөлшектердің ортақ зарядына тең, олар диэлектрикте кез-келген жазықтықта қоршауларға параллель қозғалады. (3. 19) көрсетілімге сәйкес
көрсетілімін есепке алып байланған бөлшектердің толық заряды . Сонда немесе
Бұл көрсетілімнен шығатыны диэлектриктегі электр өрісін тек зарядталған бос бөлшектердің зарядымен байланыстырып, қарастырамыз және поляризация құбылысын есептейміз, егер өріс мінездемесі ретінде басқа векторлық шаманы Д деп қабылдасақ диэлектрик араласу деп аталатын.
Бұл түсінікті енгізсек (3. 21) формуласы қысқарады ДSQo.
Электрлік араласу электр өрісінің мінездемесі ретінде ортаның қасиетіне байланысты емес, ол тек бос бөлшектердің зарядымен анықталып электр өрісінің есептеуін анағұрлым жеңілдетеді. (3. 22) көрсетілген (3. 17) сәйкес полярлану векторының сандық көрсетілімін енгізеді.
Бұл формулада Е0Е шамасын тек вакуумдағы электр өрісін мінездейді, Д0 болып, белгіленіп, вакуумдағы электр араласу деп атайды. Қосындысы диэлектриктің полярлау құбылысында есептеледі.
Диэлектрлік өткізгіштік
(3. 18) және (3. 19) көрсетілімін салыстыра отырып диэлектрик металл пластикалар арасындағы кеңістікке енгізгенде электр өрісі, диэлектрик жоқ жағдайдағы
Страницы: << < 1 | 2 | 3 | 4 > >>