ено снижением давления (рис. 6. 10, д). Кинетическая энергия жидкости вновь переходит в работу деформаций, но противоположного знака.
Состояние трубы в момент прихода отрицательной ударной волны к резервуару показано на рис. 6. 10, е. Так же как и для случая, изображенного на рис. 6. 10, б, оно не является равновесным. На рис. 6. 10, ж, показан процесс выравнивания давления в трубе и резервуаре, сопровождающийся возникновением движения жидкости со скоростью υ0.
Очевидно, что как только отраженная от резервуара ударная волна под давлением ΔP уд достигнет крана, возникнет ситуация, уже имевшая место в момент закрытия крана. Весь цикл гидравлического удара повторится.
Протекание гидравлического удара во времени иллюстрируется диаграммой, представленной на рис. 6. 11, а и б.
Штриховыми линиями показано теоретическое изменение давления у крана в точке А, а сплошной действительный вид картины изменения давления по времени (рис. 6. 11, а). При этом затухание колебаний давления происходит за счет потерь энергии жидкости на преодоление сил трения и ухода энергии в резервуар.
Если давление P0 невелико (P0 ΔP уд), то картина изменения амплитуды давления получается несколько иная, примерно такая, как показано на рис. 6. 11, б.
Рис. 6. 11. Изменение давления по времени у крана
Повышение давления при гидравлическом ударе можно определить по формуле
ΔPуд ρυ0c
Данное выражение носит название формулы Жуковского. В нем скорость распространения ударной волны c определится по формуле:
где r - радиус трубопровода;
E - модуль упругости материала трубы;
δ - толщина стенки трубопровода;
K - объемный модуль упругости (см. п. 1. 3)
Если предположить, что труба имеет абсолютно жесткие стенки, т. е. E , то скорость уд
Страницы: << < 73 | 74 | 75 | 76 | 77 > >>